$$\newcommand{\mtn}{\mathbb{N}}\newcommand{\mtns}{\mathbb{N}^*}\newcommand{\mtz}{\mathbb{Z}}\newcommand{\mtr}{\mathbb{R}}\newcommand{\mtk}{\mathbb{K}}\newcommand{\mtq}{\mathbb{Q}}\newcommand{\mtc}{\mathbb{C}}\newcommand{\mch}{\mathcal{H}}\newcommand{\mcp}{\mathcal{P}}\newcommand{\mcb}{\mathcal{B}}\newcommand{\mcl}{\mathcal{L}} \newcommand{\mcm}{\mathcal{M}}\newcommand{\mcc}{\mathcal{C}} \newcommand{\mcmn}{\mathcal{M}}\newcommand{\mcmnr}{\mathcal{M}_n(\mtr)} \newcommand{\mcmnk}{\mathcal{M}_n(\mtk)}\newcommand{\mcsn}{\mathcal{S}_n} \newcommand{\mcs}{\mathcal{S}}\newcommand{\mcd}{\mathcal{D}} \newcommand{\mcsns}{\mathcal{S}_n^{++}}\newcommand{\glnk}{GL_n(\mtk)} \newcommand{\mnr}{\mathcal{M}_n(\mtr)}\DeclareMathOperator{\ch}{ch} \DeclareMathOperator{\sh}{sh}\DeclareMathOperator{\th}{th} \DeclareMathOperator{\vect}{vect}\DeclareMathOperator{\card}{card} \DeclareMathOperator{\comat}{comat}\DeclareMathOperator{\imv}{Im} \DeclareMathOperator{\rang}{rg}\DeclareMathOperator{\Fr}{Fr} \DeclareMathOperator{\diam}{diam}\DeclareMathOperator{\supp}{supp} \newcommand{\veps}{\varepsilon}\newcommand{\mcu}{\mathcal{U}} \newcommand{\mcun}{\mcu_n}\newcommand{\dis}{\displaystyle} \newcommand{\croouv}{[\![}\newcommand{\crofer}{]\!]} \newcommand{\rab}{\mathcal{R}(a,b)}\newcommand{\pss}[2]{\langle #1,#2\rangle} $$
Bibm@th

Quelques matrices particulières

Une matrice $M$ de $\mathcal M_n(\mathbb R)$ est dite

  • symétrique si ${}^tM=M$. Une matrice symétrique réelle est toujours diagonalisable. En outre, la matrice de passage peut-être choisie orthogonale (cf ci-dessous).
  • antisymétrique si ${}^tM=-M$. Une matrice antisymétrique est toujours de rang pair. En particulier, si $n$ est impair et $M$ est antisymétrique, alors $\det(M)=0$.
  • orthogonale si ${}^tMM=M{}^tM=I_n$. Une matrice orthogonale est la matrice de passage d'une base orthonormale à une autre.

Si $M$ est une matrice de $\mathcal M_n(\mathbb C)$, on a des définitions analogues, mais légèrement différentes. La matrice $M$ est dite

  • hermitienne si $M^* =M$ (ici, $M^*$ désigne la matrice adjointe de $M$). Une matrice hermitienne a ses valeurs propres réelles, est diagonalisable, la matrice de passage pouvant être choisie unitaire (cf ci-dessous).
  • antihermitienne si $M^* =-M$. Une matrice antihermitienne a ses valeurs propres imaginaires pures (éventuellement égales à $0$), et est diagonalisable, la matrice de passage pouvant être choisie unitaire.
  • unitaire si $M^*M=MM^*=I_n$. Toute matrice unitaire est une matrice de changement de base orthonormale. De plus, elle est diagonalisable, ses valeurs propres étant de module 1, et la matrice de passage peut-être choisie unitaire.
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